НАНОЧАСТИЦЫ ПРИХОДЯТ НА ПОМОЩЬУченых волнует вопрос, насколько надежно защищены космонавты от больших доз радиации (ведь они лишаются естественного защитного «зонтика» – магнитного поля Земли). Особенно актуальна эта проблема в случае возможных пилотируемых полетов на Луну или Марс. Даже специально разработанные материалы не смогут полностью обезопасить от космической радиации. Далее... |
боголюбова теорема
БОГОЛЮБОВА ТЕОРЕМА
- теорема статистич. физики об особенностях типа
у Грина функций для бозе- и ферми-систем при малых импульсах q. Доказана H. H. Боголюбовым в 1961.
Согласно Б. т., для квантовых
бозе-систем с калибровочно инвариантным взаимодействием между частицами фурье-компоненты
ф-ций Грина, соответствующие энергии E=0, удовлетворяют неравенству
где
- бозе-операторы, А - константа, пропорциональная плотности бозе-конденсата.
Ф-ции Грина понимаются в смысле квазисредних, т. е. предполагается,
что снято вырождение состояния статистич. равновесия, связанное с законом сохранения
числа частиц (неустойчивость относительно образования бозе-конденсата). В этом
случае особенностьсвидетельствует
о появлении бозе-конденсата и ветви возбуждений без энергетич. щели.
Аналогичная теорема имеет
место и для ферми-систем, для к-рых возможен переход в сверхпроводящее состояние,
напр. для электронов в металле. В этом случае для построения квазисредних нужно
снять вырождение относительно появления связанных пар фермионов с противоположно
направленными спинами. Тогда
где - операторные фурье-компоненты,
соответствующие импульсу,
от произведений ферми-операторов
s - спин, В - константа,
пропорциональная плотности конденсата из парных "квазимолекул",
т. е. коррелиров. пар фермионов с противоположно направленными спинами. Б. т.
для ферми-систем указывает на появление ветви коллективных возбуждений в энергетич.
спектре, что отвечает спонтанному нарушению симметрии.
Аналогичные особенности
появляются у соотв. ф-ций Грина для систем с др. видами вырождения. Такие же
соотношения справедливы и в квантовой теории поля, где в случае спонтанного
нарушения симметрии возникают частицы нулевой массы (см. Голдстоуна теорема).
Лит.: Боголюбов H. H., Избр. труды, т. 3, К., 1971; Статистическая физика
и квантовая теория поля. [Сб. ст ], M., 1973; Форстер Д., Гидродинамические
флуктуации, нарушенная симметрия и корреляционные функции, пер. с англ., M.,
1980, гл. 7; Боголюбов Н. H., Боголюбов H. H. (мл.), Введение в квантовую статистическую
механику, M., 1984. Д. H. Зубарев.