волновое сопротивление

ВОЛНОВОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ линии передачи - отношение напряжения V к току I в эл--магн. волне, бегущей вдоль линии передачи, Z_В=V/I; в линейных системах B. с. определяется только их параметрами и поперечной структурой полей, в нелинейных системах В. с. является ещё и ф-цией V и (или) I.

Для двухпроводной электрич. линии B. c. равно

где -угловая частота, L и -погонные (на единицу длины) индуктивность и сопротивление проводников,

С - погонная ёмкость между ними, s -погонная проводимость среды (см. Телеграфные уравнения ).При отсутствии потерь В. с--действит. величина, равная . На рис. приведены схематич. изображения нек-рых видов линий передачи: а-коаксиальной, б-двухпроводной, в-полосковой. Выражения для B. с. этих линий таковы:

здесь - относительные магн. и электрич. проницаемости сред.

Поток энергии, переносимой бегущей волной в линии без потерь, выражается через B. с. так же, как мощность, выделяемая в сопротивлении цепи с сосредоточенными параметрами: . T. о., В. с. играет роль внутр. сопротивления линии передачи. Если линию передачи подсоединить к импедансу Z_H (про такую линию говорят, что она нагружена на импеданс Z_H), то коэф. отражения по мощности равен

, где Г - отношение амплитуд отражённой и падающей волн. Полное согласование (Г=0) достигается при Z_H = R_B, что в системах с сосредоточенными параметрами эквивалентно равенству внутр. сопротивления источника R_В импедансу нагрузки Z_H. Понятие В. с. переносят и на произвольное распределение волновых полей любой природы, в т. ч. и на отношение их амплитуд в бегущих волнах сложной структуры. Напр., в электродинамике это отношение напряжённостей электрич. и магн. полей, в акустике - отношение давления к скорости частиц среды и т. д. При этом равноправно используют также термин поверхностный (полевой) импеданс. М. А. Миллер.

   <<      Предметный указатель      >>