Стартовая Предметный указатель Новости науки и техники
Новости науки и техники
Всемерное потепление закончилось. Нас ждет всемирное похолодание?
Статься рассказывает о прогнозах ученых, в которых они предрекают скорое наступление малого ледникового периода. По их словам, глобальное потепление уже заканчивается, чему способствует накопление в верхних слоях атмосферы Земли космической пыли. Далее...

ледниковый период

дифракция нейтронов

ДИФРАКЦИЯ НЕЙТРОНОВ - явление рассеяния нейтронов, в к-ром определяющую роль играют волновые свойства нейтрона (см. Корпускулярно-волновой дуализм ).Длина волны1119934-178.jpg и импульс р связаны соотношением де Бройля 1119934-179.jpg=hp. Матем. описание Д. н., так же как и в случае др. волновых полей, следует из принципа Гюйгенса - Френеля и, в этом смысле, аналогично описанию дифракции света, рентг. лучей, электронов и др. микрочастиц (см. Дифракция волн ).Согласно этому описанию, интенсивность рассеянного излучения в некрой точке пространства зависит как от 1119934-184.jpg, так и от свойств рассеивающего объекта. Соответственно, Д. н. применяется как для исследования или формирования нейтронных пучков (нейтронные монохроматоры, анализаторы), так и для исследований строения рассеивающего вещества.


1119934-180.jpg

Рис. 1. Угловое распределение нейтронов с энергией 14 МэВ, рассеянных на ядре Sn; 1119934-181.jpg- сечение рассеяния; 1119934-182.jpg - угол рассеяния.

1119934-183.jpg

Рис. 2. Дифракционный максимум интенсивности нейтронов, рассеянных на монокристалле CsHSeO4, - третий порядок отражения от кристаллографической плоскости (100).


В области энергий нейтрона 1119934-185.jpg~10-7 эВ (1119934-186.jpg~10-12 см) Д. н. проявляется при рассеянии нейтронов на атомных ядрах (рис. 1). При 1119934-187.jpg~10-2 аВ (1119934-188.jpg~10-8 см) Д. н. применяется для исследования атомной и магнитной структуры конденсиров. сред (кристаллы, жидкости, макромолекулы). Для нейтронов с 1119934-191.jpg~10-8 см кристалл представляет собой трёхмерную дифракц. решётку и Д. н. проявляется в виде максимумов интенсивности с резкой зависимостью от 1119934-192.jpgи угла рассеяния 1119934-193.jpg (рис. 2). При 1119934-194.jpg10-7 см Д. н. реализована на краю непрозрачного экрана (рис. 3), щелях и др. классич. объектах дифракции с целью эксперим. проверки нек-рых положений квантовой механики.

1119934-189.jpg

Рис. 3. Интенсивность пучка нейтронов после прохождения мимо поглощающего экрана с резким краем 1119934-190.jpg . Одна единица по горизонтальной оси соответствует смещению приёмной щели (шириной 30 мкм) на расстояние 100 мкм.


Наиб. широко Д. н. применяется в нейтронографии. Отличия по сравнению с дифракцией рентгеновских лучей или с дифракцией электронов в том, что нейтроны в осн. взаимодействуют с атомными ядрами и магн. моментами электронных оболочек атомов. Сферич. волна, рассеянная отд. ядром [1119934-195.jpg ; r - радиус-вектор точки, k - волновой вектор], характеризуется амплитудой рассеяния b, не зависящей для медленных нейтронов от длины т. н. вектора рассеяния 1119934-196.jpg , что связано с малостью размеров ядра (~10-12 см) по сравнению с 1119934-197.jpg (~10-8 см).

Когерентные длины рассеяния медленных нейтронов некоторыми элементами и изотопами (1119934-198.jpg10-12 см)

Элемент, изотоп

bког

Элемент, изотоп

bког

Элемент, изотоп

bког

H

-0,3741

Sc

1,23

Nb

0,7054

1H

-0,3742

Ti

-0,330

Mo

0,695

2Н

0,6674

V

-0,0382

Cd

0,51-0,16i

Li

-0,190

Cr

0,3635

6Li

0,20-0,026i

50Cr

-0,450

In

0,406-0,54i

52Сr

0,492

7Li

-0,222

53Cr

-0,420

Sn

0,6228

Be

0,779

54Cr

0,455

Те

0,543

В

0,530 + + 0,021 i

Mn

-0,373

I

0,528

Fe

0,954

Cs

0,542

10В

0,01-0,107i

Со

0,250

La

0,824

Ni

1,03

Ce

0,484

11B

0,665

58Ni

1,44

Pr

0,445

С

0,6648

60Ni

0,28

Nd

0,769

N

0,936

61Ni

0,760

Та

0,691

О

0,5805

62Ni

-0,87

W

0,477

F

0,565

64Ni

-0,038

Re

0,92

Na

0,363

Cu

0,7718

Os

1,10

Mg

0,5375

Zn

0,5680

Ir

1,06

Al

0,3449

Ge

0,8193

Pt

0,963

Si

0,4149

As

0,658

Au

0,763

P

0,513

Se

0,7970

Hg

1,266

S

0,2847

Br

0,679

Tl

0,879

Cl

0,9579

Kr

0,780

Pb

0,9400

К

0,371

Rb

0,708

Bi

0,8526

Ca

0,490

Zr

0,716

U

0,8417

Величина b нерегулярно зависит от атомного номера ядра Z, его массового числа А и взаимной ориентации спинов ядра и нейтрона. Так как Д. н. на кристаллах - результат суммирования амплитуд вторичных волн, рассеянных мн. ядрами, важную роль играет т. н. когерентная длина рассеяния 1119934-199.jpg , где усреднение идёт по спиновым и изотопным состояниям структурно-эквивалентных ядер (см. Нейтронография структурная; табл.).

В случае магн. взаимодействия амплитуда рассеяния отд. атома может быть вычислена, если известны электронные волновые ф-ции. Амплитуда магн. рассеяния зависит от величины и взаимной ориентации спина атома, спина нейтрона и 1119934-200.jpg. Это позволяет отделить магн. рассеяние от ядерного (см. Магнитная нейтронография). Действит. и мнимая части lког зависят от 1119934-201.jpgи даны при 1119934-202.jpg=10-8 см.

Лит.: Гуревич И. И., Тарасов Л. В., Физика медленных нейтронов, M., 1965; Крауфорд Ф., Волны, пер. с англ., 3 изд., M., 1984; Каули Дж., Физика дифракции, пер. с англ., M., 1979; Sears V. F., AECL - 8480, Chalk River, Ontario, 1984.

A. M. Балагуров, Ю. M. Останевич.

  Предметный указатель