Стартовая Предметный указатель Новости науки и техники
Новости науки и техники
НЕ ВРЕМЯ ДЛЯ КУПАНИЯ
В космосе нелегко оставаться чистым.
«Мы смогли послать человека на Луну, но не в состоянии обеспечить космонавтам на Международной космической станции (МКС) возможность освежиться на протяжении их шестимесячного полета» Далее...

Международная космическая станция

диэлектрики

ДИЭЛЕКТРИКИ - вещества, относительно плохо проводящие электрич. ток (по сравнению с проводниками). Термин "Д." (от греч. dia - через и англ. electric - электрический) введён M. Фарадеем (M. Faraday) для обозначения сред, через к-рые проникает эл--статич. поле (в отличие от металлов, экранирующих эл--статич. поле). Создаваемое внеш. источниками и поддерживаемое в веществе пост. электрич. поле вызывает направленное перемещение зарядов, т. е. электрич. ток, а также приводит к перераспределению электрич. зарядов и появлению (или изменению) электрич. дипольного момента в любом объёме вещества, т. е. к его поляризации. В зависимости от того, поляризация или электропроводность определяют электрич. свойства среды, принято деление веществ на Д. (изоляторы) и проводники (металлы, электролиты, плазма). Электропроводность Д. по сравнению с металлами очень мала. Их уд. сопротивление ~108-1017 Ом*см (у металлов ~10-6- 10-4 Ом*см). Существует и промежуточный класс - полупроводники.

Различие в электропроводности Д. и металлов классич. физика объясняла тем, что в металлах есть свободные электроны (см. Друде теория металлов ),а в Д. все электроны связаны, т. е. принадлежат отд. атомам, и электрич. поле не отрывает, а лишь слегка смещает их, т. е. поляризует Д. Фактически следует говорить не об отд. электроне, связанном с ядром, а об электронном облаке, окружающем все ядра вещества. Согласно зонной теории твёрдого тела, в кристаллич. Д. при темп-ре T=0K все ниж. разрешённые энергетич. зоны полностью заполнены электронами, а все вышележащие пусты (в металлах верхняя из разрешённых зон, содержащих электроны, заполнена лишь частично). Полупроводники отличаются от Д. лишь шириной запрещённой зоны 1119935-341.jpg. К ним принято обычно относить вещества с 1119935-342.jpg~0,2-3 эВ, а к Д. с1119935-343.jpg>2-3 эВ.

1119935-339.jpg

Рис. 3. Изменение кругового дихроизма 1119935-340.jpg вследствие изменения конформации молекулы при понижении температуры.


В нек-рых случаях приближение зонной теории оказывается недостаточным для решения вопроса о том, является вещество Д. или проводником. Взаимодействие электронов при определ. условиях приводит к тому, что вещество с незаполненной достаточно узкой разрешённой зоной является Д. (см. Переход металл - диэлектрик).

Электрические характеристики диэлектриков. Класс Д. охватывает большое кол-во веществ в твёрдом, жидком и газообразном состояниях. Твёрдыми Д. являются мн. кристаллы и аморфные вещества (стёкла, смолы). Все газы состоят в основном из нейтральных атомов и молекул и поэтому в обычных условиях не проводят электрич. тока, т. е. являются Д. С повышением темп-ры T атомы и молекулы ионизируются и газ превращается в плазму.

В рамках макроскопич. теории, рассматривающей Д. как сплошную среду (континуальное приближение), для описания электрич. состояния Д. используется понятие плотности электрич. заряда 1119935-344.jpg (r - пространств. координата точки), усреднённого по малому объёму, содержащему достаточно большое число атомов. Под действием внеш. электрич. поля в Д. возникает плотность заряда 1119935-345.jpg и в результате - дополнительное к внешнему электрич. поле. Для описания электрич. состояния Д. наряду с р удобно вводить вектор поляризации (электрич. дипольный момент единицы объёма Д.) 1119935-346.jpg, связанный с 1119935-347.jpg соотношением:

1119935-348.jpg

Распределение плотности заряда 1119935-349.jpg и электрич. поля Е в Д. можно найти, решая систему Максвелла уравнений для статич. поля:

1119935-350.jpg

дополненную зависимостью 1119935-351.jpg (ур-ние состояния Д.). Зависимость 1119935-352.jpg характеризует электрич. свойства Д. Она различна для разных веществ и даже для разных образцов одного вещества, т. к. зависит от однородности, степени чистоты материала, содержания дефектов в нём и т. п.

Для большинства Д. в широком интервале полей 1119935-353.jpg справедлива линейная зависимость 1119935-354.jpg , выражаемая для изотропных веществ и кубич. кристаллов соотношением:

1119935-355.jpg

В системе единиц СИ 1119935-356.jpg , где 1119935-357.jpg=8,85*10-12 Ф/м. Коэф. пропорциональности 1119935-358.jpg в соотношении (3) наз. диэлектрич. восприимчивостью Д. Вместо вектора 1119935-359.jpg часто пользуются вектором 1119935-360.jpg, наз. электрической индукцией:

1119935-361.jpg

Величина 1119935-362.jpg наз. диэлектрической проницаемостью. Очевидно, что:

1119935-363.jpg (в СИ 1119935-364.jpg ).

В вакууме 1119935-365.jpg (в системе СГСЭ); для любого Д. 1119935-366.jpg >1. Величины 1119935-367.jpg являются осн. характеристиками электрич. свойств Д. Сила взаимодействия двух точечных электрич. зарядов, помещённых в безграничный Д., в 1119935-368.jpg раз слабее, чем для тех же зарядов в вакууме. Введение D не даёт дополнит. информации о поведении Д. в электрич. поле и целесообразно лишь для удобства записи ур-ний Максвелла.

Для анизотропных сред вместо (2) справедливо более общее соотношение: 1119935-369.jpg , где 1119935-370.jpg - тензор диэлектрич. проницаемости. Это симметричный тензор второго ранга 1119935-371.jpg, определяемый шестью величинами. В анизотропном Д. 1119935-372.jpg не параллельны друг другу, т. к. 1119935-373.jpg зависит от ориентации вектора 1119935-374.jpg относительно осей симметрии кристалла.

В ограниченном Д., помещённом в однородное внеш. электрич. поле, поляризация и поле однородны лишь в том случае, когда образец имеет форму эллипсоида. В этом случае удаётся найти аналитически поле, обусловленное зарядами, возникшими при поляризации Д. Внутри эллипсоида это поле противоположно по направлению внеш. полю и наз. поэтому деполяризующим. Его величина определяется по ф-ле 1119935-375.jpg , где Nik - тензор деполяризующих факторов. Для шара Nik сводится к скаляру: 1119935-376.jpg.

Осн. задача микроскопич. теории Д.- расчёт 1119935-377.jpg, исходя из сведений о структуре вещества.

Поляризация газов. Простейший случай - разреженный инертный газ, где дипольный момент появляется у атомов в результате смещения электронов относительно ядра (деформация электронного облака) в электрич. поле. Такой механизм поляризации наз. электронным. В этом случае (если пренебречь взаимодействием между атомами) выражается ф-лой:

1119935-378.jpg 1119935-379.jpg

где N - число атомов в единице объёма Д., 1119935-380.jpg- поляризуемость атома (коэф. пропорциональности между дипольным моментом атома и электрич. полем, действующим на него). Ф-ла (3) справедлива при условии

1119935-381.jpg.

При увеличении давления в газе необходимо учитывать взаимодействие между атомами. Дальнодействующие диполь-дипольные взаимодействия приводят к отличию локального электрич. поля, действующего на атом 1119935-382.jpg , от приложенного поля Е:

1119935-383.jpg

Здесь 1119935-384.jpg- т. н. поле Лоренца. В этом случае e описывается Клаузиуса - Моссотти формулой:

1119935-385.jpg

Ф-ла (3) справедлива и для разреженных молекулярных газов, если 1119935-386.jpg- поляризуемость молекулы .Последняя определяется распределением плотности электронов и ядер в молекуле, обусловленной характером химической связи. В молекулах с ионной связью (электроны распределены так, что можно выделить отдельные ионы) поляризуемость является результатом сдвига ионов противоположного знака относительно друг друга (ионная поляризация) и деформации электронных оболочек ионов (электронная поляризация). Поляризуемость 1119935-387.jpg молекулы в этом случае является суммой электронной и ионной поляризуемостей. В молекулах с ковалентной связью поляризация обусловлена в основном электронами, осуществляющими хим. связь. В газах из полярных молекул (обладающих электрич. дипольными моментами, к-рые ориентированы в отсутствие электрич. поля E хаотически) под действием поля молекулы ориентируются вдоль него. В этом случае преобладает ориентационная поляризация. Ориентационная поляризуемость молекул сильно зависит от темп-ры, т. к. тепловое движение молекул оказывает разориентирующее воздействие на систему упорядоченных диполей. Поэтому вклад ориентационной поляризации убывает при повышении T. Для ср. значения коллинеарной полю Е компоненты дипольного момента 1119935-388.jpg молекулы, воспользовавшись распределением Вольцмана для частиц в однородном силовом поле, находят:

1119935-389.jpg

где L(x)наз. Ланжевена функцией. При 1119935-390.jpg, для разреженных газов 1119935-391.jpg (Ланжевена - Дебая формула).

Сходный механизм поляризации связан с перескоком под действием электрич. поля отд. ионов из одних положений равновесия в другие. Такой механизм особенно часто наблюдается в молекулах с водородной связью, где ионы водорода имеют обычно неск. положений равновесия.

Поляризация конденсированных сред определяется теми же механизмами, к-рые указаны выше для молекул. Расчёт 1119935-392.jpg (как и др. констант) конденсированных сред весьма сложен. Однако иногда оказываются эффективными простые приближённые ф-лы. Так, соотношение (3) хорошо выполняется для конденсированных веществ, если в них молекулы сохраняют свою индивидуальность, напр. для молекулярных кристаллов. Для ионных кристаллов удаётся разделить вклады ионной и электронной поляризаций. Последняя определяет 1119935-393.jpg- диэлектрич. проницаемость при частотах 1119935-394.jpg , больших собств. частот колебаний ионов (оптич. колебаний кристаллической решётки), но меньших характерных электронных частот. В диэлектрич. проницаемость при 1119935-395.jpg дают вклады как ионная, так и электронная поляризации. В пренебрежении ангар-монизмом 1119935-396.jpg определяется теми же коэф. "жёсткости" для относительного сдвига подрешёток одинаковых ионов, что и предельные частоты поперечных оптич. колебаний. От величины 1119935-397.jpg зависит электрич. поле, возникающее при продольных оптич. колебаниях и определяющее отличие частот продольных 1119935-398.jpg и поперечных 1119935-399.jpg колебаний. Для двухатомных кристаллов (напр., NaCl) сказанное отражает ф-ла:

1119935-400.jpg

являющаяся простейшей формой более общей ф-лы Лиддана - Сакса - Теллера.

Значение 1119935-401.jpg конденсированной среды существенно зависит от структуры вещества и от внеш. условий, обычно меняясь в пределах от неск. единиц до неск. десятков (у сегнетоэлектриков до 105; см. табл. в ст. Диэлектрическая проницаемость). Такой разброс значений 1119935-402.jpg объясняется отчасти тем, что в разных веществах осн. вклад в 1119935-403.jpg дают разл. механизмы поляризации. Напр., в Д. с полярными молекулами, где наблюдается ориентационная поляризация, 1119935-404.jpg сравнительно велика (для воды 1119935-405.jpg=81).

Диэлектрики в переменном поле. Если E изменяется во времени, то поляризация Д. не успевает следовать за вызывающим её перем. электрич. полем, т. к. смещения зарядов не могут происходить мгновенно. Вследствие этого векторы 1119935-406.jpg и данный момент времени t зависят от значений ф-ции E(t)во все предшествующие моменты времени:

1119935-407.jpg

где вид ф-ции f зависит от свойств среды.

Поскольку любое перем. поле можно представить в виде совокупности полей, меняющихся по гармонич. закону, то достаточно рассмотреть поведение Д. в поле 1119935-408.jpg . Под действием такого поля величины1119935-409.jpg и 1119935-410.jpg будут колебаться также гармонически с той же частотой1119935-411.jpg. Однако между колебаниями 1119935-412.jpg будет существовать разность фаз, что вызвано отставанием поляризации 1119935-413.jpg. Зависимость 1119935-414.jpg выражается ф-лой:

1119935-415.jpg

Диэлектрич. проницаемость e(w) является комплексной величиной 1119935-416.jpg , т. е. характеризуется двумя величинами 1119935-417.jpg, зависящими от 1119935-418.jpg. Абс. величина 1119935-419.jpg определяет амплитуду колебания D, а отношение 1119935-420.jpg определяет разность фаз 1119935-421.jpg между колебаниями D и E. Величина 1119935-422.jpg наз. углом диэлектрических потерь в связи с тем, что наличие разности фаз приводит к поглощению энергии электрич. поля в Д. Действительно, работа, совершаемая полем

E в единице объёма Д., выражается интегралом 1119935-423.jpg.

Взятый за 1 период колебания этот интеграл обращается в 0, если 1119935-424.jpg колеблются синфазно 1119935-425.jpg или в противофазе 1119935-426.jpg. В остальных случаях интеграл 1119935-427.jpg0. Доля энергии, теряемой за 1 период, равна 1119935-428.jpg.

В перем. электрич. полях высоких частот, напр. в поле световой волны, свойства Д. принято характеризовать преломления показателем п и поглощения показателем k (вместо1119935-429.jpg). Показатель преломления п равен отношению скоростей распространения эл--магн. волн в Д. и в вакууме; k характеризует затухание эл--магн. волны в Д. Величины 1119935-430.jpg связаны соотношением:

1119935-431.jpg

Дисперсия диэлектрической проницаемости. Зависимость диэлектрич. проницаемости от частоты перем. поля 1119935-432.jpg наз. частотной или временной дисперсией диэлектрич. проницаемости.

1119935-433.jpg

Рис. 1. Две характерные зависимости поляризации диэлектрика 1119935-434.jpg от времени t: а - релаксационная, б - резонансная. Постоянное электрическое поле E включается в момент времени t=0.

1119935-435.jpg

Рис. 2. а - Релаксационный характер дисперсии диэлектрической проницаемости 1119935-436.jpg , соответствующий зависимости 1119935-437.jpg, изображённой на рис. 1, а; б - Резонансный характер дисперсии 1119935-438.jpg, соответствующий зависимости, изображённой на рис. 1, б.

Из общих соображений можно показать, что ф-ция 1119935-439.jpg является чётной: 1119935-440.jpg , а ф-ция 1119935-441.jpg - нечётной: 1119935-442.jpg. Кроме того, ф-ция1119935-443.jpg и 1119935-444.jpg связаны интегральными Крамерса - Кронига соотношениями .Характер зависимостей 1119935-445.jpg отражает процесс установления поляризации во времени. Если изменение 1119935-446.jpgпри включении поля имеет характер затухающих колебаний (рис. 1, б), то зависимости 1119935-447.jpg наз. резонансными (рис. 2, б). При ориентационной поляризации 1119935-448.jpg - экспонента (рис. 1, а). В этом случае 1119935-449.jpg наз. релаксационными (рис. 2, а).

Ф-ция 1119935-450.jpg имеет простой вид лишь для простейших систем, напр. для разреженного инертного газа. Если рассматривать атомы как совокупность классич. гармонич. осцилляторов, то ур-ние движения осциллятора в электрич. поле 1119935-451.jpg имеет вид:

1119935-452.jpg

Здесь е, т - величины порядка заряда электрона и его массы, 1119935-453.jpg- собств. частота, 1119935-454.jpg характеризует затухание. Из (6) следует закон дисперсии:

1119935-455.jpg

Здесь 1119935-456.jpg , где N - число атомов-осцилляторов в единице объёма Д. Квантовомеханич. рассмотрение даёт сходный результат с тем отличием, что частотам 1119935-457.jpg придаёт иное физ. содержание: 1119935-458.jpg- одна из частот поглощения или излучения атома, 1119935-459.jpg отвечает обратному времени жизни атома в соответствующем возбуждённом состоянии, 1119935-460.jpg- величина, связанная с вероятностью переходов атома из одного состояния в другое (плазменная частота).

Колебания ионов в твёрдом теле можно представить в виде совокупности нормальных колебаний, т. е. рассматривать кристаллич. решётку как набор независимых гармонич. осцилляторов. На однородное в пространстве, переменное по времени электрич. поле реагирует строго определ. число этих осцилляторов - те из них, к-рые отвечают предельным оптич. колебаниям, сопровождающимся изменением поляризации (их наз. также колебаниями, активными в ИК-поглощении). Поэтому обобщение ф-лы (7) (2-й член заменяется на сумму членов того же вида) часто используется для описания дисперсии 1119935-461.jpgв твёрдом теле. Фактически при этом учитываются частично и эффекты решёточного ангармонизма - наличием члена затухания, пропорц. 1119935-462.jpg . При более полном учёте этих эффектов вид 1119935-463.jpg усложняется.

В области низких частот дисперсия 1119935-464.jpg может быть описана с помощью ф-лы (7) и для сильно ангармонич. систем. При этом нужно учесть, что 1119935-465.jpg , и ф-лу (7) можно представить в виде ф-лы Дебая:

1119935-466.jpg

где 1119935-467.jpg- время релаксации. Такая зависимость применима в широком интервале 1119935-468.jpg, когда осн. механизмом поляризации является ориентационный.

1119935-470.jpg

Рис. 3. Зависимость 1119935-471.jpg твёрдого диэлектрика от частоты 1119935-472.jpg поля E.

На рис. 3 изображена зависимость 1119935-469.jpg, характерная для широкого класса твёрдых Д. Выделяется неск. областей дисперсии в разных диапазонах 1119935-473.jpg, что указывает на несколько различных механизмов поляризации. В ионных кристаллах типичные периоды колебаний ионов ~10-13 с. Поэтому область дисперсии 1119935-474.jpg , обусловленная ионной поляризацией, приходится на частоты 1119935-475.jpg~1013 Гц (ИК-диапазон). При более высоких частотах ионы уже не успевают смещаться и весь вклад в поляризацию обусловлен электронами. Характерные периоды колебаний электронов 10-15 с. Эл--магнитные волны на частотах 1119935-476.jpg~1015 Гц (УФ-диапазон) сильно поглощаются, т. е. резко возрастает 1119935-477.jpg. При меньших 1119935-478.jpg (в частности, для видимого света) чистые однородные Д. (в отличие от металлов) прозрачны (наличие примесей и дефектов приводит к появлению электронных уровней в запрещённой зоне Д., а следовательно, к дополнит. поглощению эл--магн. волн определ. частот, что вызывает окраску кристаллов, см. Центры окраски ).В Д. с полярными молекулами характерные времена 1119935-479.jpg установления ориентационной поляризации определяются величиной потенциального барьера U, разделяющего состояния с разл. ориентациями электрич. диполей. Эти времена зависят от темп-ры:

1119935-480.jpg

Они сравнительно велики, порядка 10-6-10-8 с. Ещё в более низкой области частот может наблюдаться релаксационная дисперсия, обусловленная эфектами и неоднородностями Д. Для нек-рых Д. могут быть существенными более специфич. механизмы дисперсии, напр. связанные с колебаниями под действием поля доменных стенок в сегнетоэлектриках. T. о., изучая зависимость 1119935-481.jpg, можно получить сведения о свойствах Д. и выделить вклад в поляризацию от разл. её механизмов.

Поляризация диэлектриков в отсутствие внешнего электрического поля наблюдается у ряда твёрдых Д. и объясняется особенностями их структуры. В пьезоэлектриках поляризация возникает при определ. деформации кристалла, причём имеет место линейная связь между 1119935-482.jpg и соответств. компонентами тензора напряжений (или деформаций) кристалла в соответствующих направлениях. Пьезоэлектрич. эффект обратим - при наложении электрич. поля E в пьезоэлектриках возникают деформации, пропорциональные E.

У нек-рых Д. поляризация (и связанные с ней электрич. эффекты) возникают при изменении темп-ры. Это является следствием температурной зависимости спонтанной (самопроизвольной) поляризации, к-рая при неизменной темп-ре экранируется носителями заряда, и образец становится электрически нейтральным. Вещества, обладающие зависящей от T спонтанной поляризацией, наз. пироэлектриками.

Особой разновидностью пироэлектриков являются сегнетоэлектрики .При нагревании они обычно переходят в непироэлектрич. состояние. Спонтанная поляризация сегнетоэлектриков испытывает более существенные (чем у др. пироэлектриков) изменения под влиянием внеш. воздействий (изменения темп-ры, механич. напряжений, электрич. поля). Поэтому для сегнетоэлектриков характерны большие значения пироэлектрич. и пьезоэлектрич. коэффициентов и диэлектрич. проницаемости. Кристалл сегнетоэлектрика обычно разбит на домены с разл. направлениями температурно-зависимой части спонтанной поляризации.

Пиро- и пьезоэффекты возможны лишь у кристаллов определённых точечных групп симметрии кристалла.

Электропроводность диэлектриков 1119935-483.jpg мала, однако она всегда отлична от нуля (табл.).

Удельное сопротивление 1119935-484.jpg и электрическая прочность Eпр некоторых твёрдых диэлектриков.


1119935-485.jpg , Ом*см

Епр, В/см

Кварцевое стекло

1016- 1018

2-3*105

Полиэтилен

1015- 1016

4*105

Слюда

1014- 1016

1-2*106

Электрофарфор

1013-1014

3*105

Мрамор

108-109

2-3*105

Носителями заряда в Д. являются электроны и ионы. Электронная проводимость Д. в обычных условиях мала по сравнению с ионной. Ионная проводимость может быть обусловлена перемещением как собств. ионов, так и примесных. Возможность перемещения ионов по кристаллу связана с наличием в них дефектов. Если, напр., в кристаллах есть вакансии, то под действием поля соседний ион может перескочить и заполнить её; во вновь образовавшуюся вакансию может перескочить след. ион и т. д. В итоге происходит движение вакансий, к-рое приводит к переносу заряда через весь кристалл. Перемещение ионов может происходить и в результате перескоков по междоузлиям.

С ростом T ионная проводимость увеличивается, т. к. растёт подвижность ионов, связанная с преодолением потенциальных барьеров при их перескоках под действием тепловой активации. Заметный вклад в электропроводность Д,. может вносить поверхностная проводимость.

Пробой диэлектриков. Электрич. ток в Д. пропорционален напряжённости электрич. поля E. Однако в достаточно сильных полях ток растёт быстрее, чем по закону Ома, и при нек-ром критич. поле Eпр наступает электрич. пробой Д. Величина Епр наз. электрич. прочностью Д. (табл.). При пробое однородное токовое состояние становится неустойчивым и почти весь ток начинает течь по узкому каналу. Плотность тока в этом канале достигает больших значений, что приводит к необратимым изменениям в Д. На рис. 4 приведена зависимость плотности тока j от E, рассчитанная в предположении, что ток однороден по сечению образца. Из рис. видно, что с ростом j величина 1119935-487.jpg , наз. дифференц. сопротивлением, может стать отрицательной (см. Отрицательное дифференциальное сопротивление). Состояние с отрицательным дифференц. сопротивлением является неустойчивым и приводит к образованию канала тока при E1119935-488.jpgEпр (см. Шнурование тока, Пробой электрический).

1119935-486.jpg

Рис. 4. Зависимость плотности тока j от напряжённости электрического поля E в диэлектрике; пунктир соответствует области неустойчивых состояний.


Нелинейные свойства диэлектриков. Линейная зависимость (1) справедлива только для электрич. полей, значительно меньших внутриатомных полей Еа~108 В/см. T. к. обычно Епр1119935-489.jpgEа, то в большинстве Д. не удаётся наблюдать нелинейную зависимость , 1119935-490.jpg в пост. электрич. поле. Исключение составляют сегнетоэлектрики, где в определ. интервале T (в сегнетоэлектрич. фазе и вблизи от точек фазовых переходов) наблюдается сильная нелинейная зависимость.

При высоких частотах электрич. прочность Д. повышается, поэтому нелинейные свойства любых Д. проявляются в высокочастотных полях больших амплитуд. В луче лазера могут быть созданы электрич. поля напряжённостью ~108 В/см. В таких полях становятся существенными нелинейные свойства Д., что позволяет наблюдать преобразование частоты света, самофокусировку света и др. нелинейные эффекты (см. Нелинейная оптика).

Применение. Д. в физ. эксперименте и технике используются прежде всего как электроизоляц. материалы. Для этого необходимы Д. с большими уд. сопротивлением и Епр и с малым углом диэлектрич. потерь1119935-491.jpg. Д. с высокой e используются как конденсаторные материалы (ёмкость конденсатора, заполненного Д., возрастает в 1119935-492.jpg раз). Пьезоэлектрики широко применяются для преобразований звуковых колебаний в электрические и наоборот (приёмники и излучатели звука, см. Пьезоэлектрические преобразователи). Пироэлектрики служат для индикации и измерения интенсивности ИК-излучения. Сегнетоэлектрики применяют для создания нелинейных элементов, входящих в состав разл. радиотехн. устройств (усилители, стабилизаторы частоты и преобразователи электрич. сигналов, схемы регулирования и др.). Чистые Д. прозрачны в оптич. диапазоне. Вводя в Д. примеси, можно окрасить его, сделав непрозрачным для определ. области спектра (фильтры). Диэлектрич. кристаллы используются в квантовой электронике (в лазерах и квантовых усилителях СВЧ и т. д.).

Лит.: Сканави Г. И., Физика диэлектриков. (Область слабых полей), M.- Л., 1949; его же, Физика диэлектриков. (Область сильных полей), M., 1958; Ландау Л. Д., Лифшиц E. M., Электродинамика сплошных сред, 2 изд., M., 1982; Фрелих Г., Теория диэлектриков, пер. с англ., M., 1960; Хиппель А. Р., Диэлектрики и волны, пер. с англ., M., 1960; Браун В., Диэлектрики, пер. с англ., M., 1961; Желудев И.С., Физика кристаллических диэлектриков, M., 1968; Киттель Ч., Введение в физику твёрдого тела, пер. с англ., M., 1978; Ашкрофт H., Mермин H., Физика твёрдого тела, пер. с англ., т. 2, M., 1979. А. П. Леванюк

  Предметный указатель