Стартовая Предметный указатель Новости науки и техники
Новости науки и техники
ПРОГНОЗ СОЛНЕЧНОЙ НЕПОГОДЫ
В будущем исследователи будут следить за рентгеновскими лучами от Юпитера, чтобы выяснить, что происходит на дальней стороне Солнца, невидимой с Земли, сообщает New Scientist. Далее...

Солнечная активность

диэлектрическая постоянная

ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПОСТОЯННАЯ - устаревшее название диэлектрической проницаемости.

Кристаллическая среда характеризуется тензором Д. п. 1119935-566.jpg , к-рый представляет собой матрицу в пространстве векторов обратной решётки g. В этом случае также можно ввести аналог продольной Д. п.:

1119935-567.jpg

Обратная матрица1119935-568.jpg определяет потенциал взаимодействия между статич. зарядами в среде. Матричный характер Д. п. ведёт к тому, что даже "гладкое" внеш. воздействие 1119935-569.jpg порождает быстро осциллирующие в пространстве компоненты 1119935-570.jpg с произвольными значениями g. Среди них имеется и "гладкая" компонента 1119935-571.jpg. Соотношение между нею и 1119935-572.jpg1119935-573.jpg определяет т. н. макроскопич. Д. п. кристалла:

1119935-574.jpg

Хотя эта величина и не описывает всех электродинамич. свойств кристалла, но она, как и соответствующий тензор Д. п. 1119935-575.jpg , даёт усреднённое (по объёмам, размер к-рых велик по сравнению с параметром кристаллич. решётки, но мал по сравнению с величиной 1/k)описание свойств кристалла. Именно величина 1119935-576.jpg используется в кристаллофизике в качестве тензора Д. п.

Лит.: Тамм И. E., Основы теории электричества, 9 изд., M., 1976; Ландау Л. Д., Лифшиц E. M., Электродинамика сплошных сред, 2 изд., M., 1982; Агранович В. M., Гинзбург В. Л., Кристаллооптика с учётом пространственной дисперсии и теория экситонов, 2 изд., M., 1979; Пайнс Д., Hозьер Ф., Теория квантовых жидкостей, пер. с англ., M., 1967; Долгов О. В., Максимов E. Г., Эффекты локального поля и нарушение соотношений Крамерса - Кронига для диэлектрической проницаемости, "УФН", 1981, т. 135, с. 441.

О. В. Долгов, Д. А. Киржниц, E. Г. Максимов.

Д. п. плазмы. Особенности диэлектрич. свойств плазмы определяются тем, что плазма является газом кулоновски взаимодействующих частиц, поэтому в ней имеется самосогласованное поле, роль к-рого в большинстве случаев заметно большая, чем роль столкновений. В плазме доминирующую роль играют коллективные движения, приводящие к таким специфическим эффектам, как бесстолкновительное затухание волн - Ландау затухание ,бесстолкновительные процессы переноса. Сами же коллективные движения - колебания и волны - определяются диэлектрич. свойствами плазмы. Д. п. плазмы, как анизотропной среды, связана с тензором проводимости sab соотношением (система единиц СГ):

1119935-577.jpg

Проводимость плазмы 1119935-578.jpg определяется с помощью решения кинетич. ур-ний для заряж. частиц относительно их ф-ций распределения fl (где l - сорт частицы). Знание fl как функции частоты 1119935-579.jpg, волнового вектора k и самосогласованного электрич. поля E позволяет найти ток 1119935-580.jpgпо формуле1119935-581.jpg где 1119935-582.jpg- заряд, 1119935-583.jpg- скорость частицы. В практически весьма важном случае относительно малых амплитуд перем. полей задача о нахождении 1119935-584.jpg для однородной равновесной плазмы решается до конца. При этом кинетич. ур-ния линеаризуются относительно малых амплитуд отклонений 1119935-585.jpg от стационарной ф-ции распределения f0l. Используя (1) и линейные относительно токов ур-ния Максвелла, для самосогласованных полей получают систему линейных ур-ний, определяющих собственные колебания плазмы:

1119935-586.jpg

Решение системы (2) существует в случае равенства нулю определителя системы

1119935-587.jpg

Решение ур-ния (3) позволяет найти собственные частоты плазмы и дисперсионную зависимость 1119935-588.jpg. Если же решается задача о распространении волн в плазме (задана частота волны), то (2) определяет волновой вектор Л как функцию1119935-589.jpg. Ур-ние (3) даёт комплексные значения собственных частот, т. е. 1119935-590.jpg , где 1119935-591.jpg- частота собственных колебаний, 1119935-592.jpg- декремент их затухания. Для почти периодич. волн 1119935-593.jpg. Отсюда можно сделать ряд общих выводов относительно поглощающих свойств плазмы, используя лишь общий вид 1119935-594.jpg. Действительно, энергия Q почти периодич. волны, поглощаемая в единицу времени средой, определяется средним по периоду значением от скалярного произведения плотности тока j на вектор электрич. поля волны E, т. е.

1119935-595.jpg

где 1119935-596.jpg - антиэрмитова часть тензора Д. п., определяющая поглощение волны средой или её затухание. В связи с малостью затухания эрмитова часть Д. п. 1119935-597.jpg , поэтому найти собственные колебания плазмы можно методом теории возмущений. В нулевом приближении в 1119935-598.jpgподставляется 1119935-599.jpg, а в след. приближении, учитывая ортогональность собственных векторов эрмитовой задачи 1119935-600.jpg , находится декремент затухания с помощью ф-лы

1119935-601.jpg

где 1119935-602.jpg - соответствующие собственные векторы. Соотношения (1) - (5) справедливы и для слабонеравновесных ф-ций распределения.

В общем случае при распространении волн большой амплитуды задача о диэлектрич. свойствах плазмы резко осложняется и решается лишь в отд. частных случаях. См. также Волны в плазме.

Лит.: Гинзбург В. Л., Распространение электромагнитных волн в плазме, 2 изд., M., 1967; Силин В. П., Pухадзе А. А., Электромагнитные свойства плазмы и плазмоподобных сред, M., 1961; Ораевский В. H., Периодические волны в бесстолкновительной плазме, в сб.: Основы физики плазмы, M., 1983. В. H. Ораевский,

  Предметный указатель