емкостное сопротивление

ЕМКОСТНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ в цепи переменного тока - реактивная часть сопротивления двухполюсника (см. Импеданс ),в к-ром синусоидальный ток опережает по фазе приложенное напряжение подобно тому, как это имеет место в обычном электрич. конденсаторе. В идеальном случае, когда диэлектрич. заполнение конденсатора не обладает ни потерями, ни дисперсией и он характеризуется единственным параметром - ёмкостью C=const, Ё. с., определяемое как отношение амплитуд напряжения и тока, равно Х_С= 1/wC (w - циклич. частота). При этом ток опережает по фазе напряжение точно на угол p/2, вследствие чего в среднем за период не происходит ни накопления эл--магн. энергии в конденсаторе, ни её диссипации: дважды за период энергия успевает накачаться внутрь конденсатора (в основном в виде энергии электрич. поля) и возвратиться обратно в источник (или во внеш. цепь). Принято считать, что если при описании временных процессов через фактор exp(iwt) реактанс (мнимая часть импеданса) произвольного двухполюсника оказывается отрицательным, то он имеет ёмкостный характер: Z=R+iX, X<0. Именно этот признак, а не обратная пропорциональность зависимости X от частоты (X(w)~w^-1) характерен для Ё. с. В принципе функция X (w) для Ё. с. может быть произвольной (известные ограничения накладывают только Крамерса-Кронига соотношения); более того, даже реактивная энергия внутри Ё. с. не обязательно должна быть преим. электрической: Ё. с. вообще может быть воспроизведено с помощью самоуправляемых фазовращателей (гираторов). Отметим также, что один и тот же двухполюсник может вести себя по-разному в разл. диапазонах частот. Так, отрезок двухпроводной линии длиной l, разомкнутый на конце, на низких частотах w<pc/2l имеет Ё. с.; в интервале pс/2l<w<pc/l - индуктивное сопротивление; потом снова Ё. С. И Т. Д. M. А. Миллер, Г. В. Пермитин.

   <<      Предметный указатель      >>