индуктивное сопротивление

ИНДУКТИВНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ в цепи переменного тока - реактивная часть сопротивления двухполюсника (см. Импеданс ),в к-ром синусоидальный ток отстаёт по фазе от приложенного напряжения подобно тому, как это имеет место для катушки самоиндукции. В идеальном случае, когда катушка самоиндукции может быть охарактеризована единств. параметром - индуктивностью L=const, И. с. определяется как отношение амплитуд напряжения и тока и равно X_L=wL (w - циклич. частота). При этом ток отстаёт по фазе от напряжения точно на угол p/2, вследствие чего в среднем за период не происходит ни накопления эл--магн. энергии в катушке, ни её диссипации: дважды за период энергия накачивается внутрь катушки (в основном в виде энергии магн. поля) и дважды возвращается обратно источнику (или во внеш. цепь). Принято считать, что реактанс произвольного двухполюсника (мнимая часть его импеданса Z=R+iX)имеет индуктивный характер, если он положителен [Х>0, при ехр (iwt)-описании временной зависимости величин]. Именно этот признак, а не пропорциональность X частоте w характерен для И. с. В принципе ф-ция X(w) для И. с. может быть произвольной (известные ограничения накладывают только Крамерса - Кронига соотношения; )более того, даже реактивная энергия, связанная с И. с., не обязательно должна быть преимущественно магнитной. И. с. в микросхемах довольно часто воспроизводятся с помощью фазовращателей (гираторов). Отметим также, что один и тот же двухполюсник может вести себя по-разному в разл. диапазонах частот. Так, колебат. контур, составленный из параллельно соединённых катушек самоиндукции (с индуктивностью L)и конденсатора (с ёмкостью С), на частотах ниже резонансной w>w_р=1/ЦLC ведёт себя как И. с., а при w>w_p - как ёмкостное сопротивление. М. А. Миллер, Г. В. Пермитин.

   <<      Предметный указатель      >>