индукции электромагнитной коэффициенты

ИНДУКЦИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЙ КОЭФФИЦИЕНТЫ - параметры, характеризующие эл--магн. взаимодействие в системе замкнутых неразветвлённых электрич. цепей, в к-рых протекают квазистационарные токи [см. Квазистационарное (квазистатическое) приближение]. На рис. изображено неск. проводящих контуров с произвольно заданными направлениями обхода; каждому контуру сопоставлен номер (1, 2, ...).

Ток I_p в контуре р считается положительным, если положит. заряды переносятся в направлении обхода. В случае неподвижных контуров, пост. токов и линейных сред без намагниченности магн. поле может быть представлено как суперпозиция магн. полей, создаваемых каждым отд. током:

Энергия пост. магн. поля (в СИ):

Величины L_pq наз. И. э. к. и в СИ измеряются в генри (Гн). Как видно из (2), И. э. к. симметричны по индексам: L_pq=L_qp. Величина L_рр наз. коэф. самоиндукции или индуктивностью контура р, она всегда положительна. Величина L_pq, p№q наз. коэф. взаимной индукции или взаимной индуктивностью контуров р и q; знак L_pq зависит от выбора направлений в контурах p и q. Из требования положительности полной энергии магн. поля при произвольном соотношении токов в контурах вытекает след. свойство И. э. к.:

L_pq[L_ppL_qq. (3)

В случае квазистационарных токов и медленных (по сравнению со скоростью света) движений контуров, когда можно пренебречь запаздыванием эл--магн. взаимодействий в системе, эдс индукции в каждом контуре равна:

Для квазилинейных цепей, выполненных из проводников, тонких по сравнению с др. размерами контуров и расстояниями между ними, взаимная индуктивность может быть рассчитана в приближении бесконечно тонких проводов. Если к тому же магн. проницаемость среды m_е = 1, то

Лит. см. при ст. Индуктивность. М. А. Миллер, Г. В. Пермитин.

   <<      Предметный указатель      >>