Стартовая Предметный указатель Новости науки и техники
Новости науки и техники
Тенденции развития искусственного интеллекта
Несомненно, все те, кому интересны новые технологии - ждут новостей о создании более современного и досконального искусственного интеллекта. Хотелось бы отметить, что по мере развития когнитивных технологий, подобные цели будут воплощаться еще быстрее. Реализация этих идей - сможет найти себя в реальной жизни Далее...

AI

нуклонных ассоциаций модель

НУКЛОННЫХ АССОЦИАЦИЙ МОДЕЛЬ - модель атомного ядра, основанная на представлении о ядре как о системе кластеров, или нуклонных ассоциаций, определённого типа, как правило,15005-28.jpg-кластеров. Простейший вариант Н. а. м. -15005-29.jpg-кластерная модель - был сформулирован в 1937 Дж. А. Уиллером (J. A. Wheeler). Эксперпм. данные по энергиям связи15005-30.jpg лёгких ядер указывают на повышенную энергию связи ядер с равным и чётным числом нейтронов (N)и протопов (Z): N = Z = 2п (п - целое число). Их можно считать состоящими из15005-31.jpg-частиц (15005-32.jpg-частичные ядра). К их числу относятся ядра 8Ве, 12С, 16O, 20Ne и т. д. (п = 2, 3, 4, 5). В таких ядрах аномально велика энергия15005-33.jpg необходимая для отщепления (отделения) нейтрона; при переходе к соседнему нечётному по нейтронам ядру она уменьшается на 10 - 15 МэВ. В то же время энергия отделения15005-34.jpg-частицы15005-35.jpgмала. Так, ядро 8Ве не стабильно относительно распада на две15005-36.jpg-частицы, т. е.15005-37.jpg (строго говоря, такое ядро не существует), в ядре 12С энергия15005-38.jpg = 7 МэВ, в 16О15005-39.jpg = 16 МэВ. В разл. ядерных реакциях15005-40.jpg-частичные ядра "охотно" испускают15005-41.jpg-частицы. Среди возбуждённых состояний этих ядер есть состояния с аномально большими ширинами15005-42.jpg -переходов15005-43.jpg близкими к т. н. вигнеровскому пределу; последний означает, что15005-44.jpg-частицы на поверхности ядра существуют как "готовые". Перечисленные факты объясняются Н. а. м.
В Н. а. м. волновая ф-ция ядра с массовым числом А = 4n представляется в виде антисимметризов. произведения п волновых ф-ций15005-45.jpg описывающих внутр. движение нуклонов в отд.15005-46.jpg-кластере, на волновую ф-цню15005-47.jpg описывающую движение кластеров друг относительно друга. Напр., волновую ф-цию ядра 8Ве в Н. а. м. можно было бы записать в виде
15005-48.jpg
где15005-49.jpg - радиус-вектор, определяющий положение центра тяжести15005-50.jpg-кластера, L - полный орбитальный момент ядра,15005-51.jpg - оператор антисимметризации по нуклонам, относящимся к разным кластерам. При замене оператора15005-52.jpg на 1 Н. а. м. переходит в простую15005-53.jpg-кластерную модель. При этом игнорируется внутр. структура15005-54.jpg-кластеров и описание15005-55.jpg-частичного ядра сводится к задаче совокупности п15005-56.jpg-частиц с потенциалом взаимодействия15005-57.jpg к-рый подбирается по фазам15005-58.jpg-рассеяния. Такое приближение применимо для "рыхлых" систем, как, напр., ядро 8Ве, но не годится для более плотных ядер, как, напр., 16О. В случае ядра 12С волновая ф-ция15005-59.jpg подчиняется Шрёдингера уравнению для системы трёх15005-60.jpg-частиц.
В случае большего числа кластеров не существует простых точных методов решения ур-ния Шрёдингера. Чаще всего их находят, предполагая заданную конфигурацию для центров тяжести15005-61.jpg-кластеров, напр. равносторонний треугольник или цепочка (для 3-кластерного ядра 12С), правильный тетраэдр (для 4-кластерного ядра 16О). Параметры, определяющие данную конфигурацию, находятся минимизацией15005-62.jpg-кластерного гамильтониана.
Н. а. м. используется для описания ядерных реакций. Наиб. общим подходом здесь является т. н. метод резонирующих групп, в к-ром для описания рассеяния нуклонов на ядрах применяется волновая ф-ция типа (*), а для описания реакций передачи одного или неск. нуклонов ядру - её обобщения. Упрощённые варианты Н. а. м. используются в теории альфа-распада ,а также для описания f-радиоактивности - спонтанного распада тяжёлых ядер с испусканием тяжёлых фрагментов (напр., ядер 14С, 20Ne, см. Радиоактивность).
Метод, близкий к Н. а. м., - двуцентровая модель оболочек - используется для описания т. н. молекулярных состояний ядер (ядерных молекул). Такие состояния были обнаружены в лёгких ядрах. Напр., нек-рые состояния ядра 24Mg интерпретируются как "молекула", состоящая из двух ядер 12С, находящихся на нек-ром расстоянии друг от друга. Ядерные молекулы описываются волновой ф-цией вида (*) с заменой15005-63.jpg на15005-64.jpg
Получили распространение модели, исходящие из кваркового строения нуклона. В них нуклон рассматривается как 3-кварковый кластер и предполагается также существование мультикварковых конфигураций: 6- и 9-кварковых кластеров.
Представления Н. а. м. оказались полезными и для описания процесса фрагментации нуклонов в ядерных реакциях под воздействием тяжёлых ионов высоких энергий. В этих ядерных реакциях образуется составная ядерная система в виде нагретого и сжатого сгустка ядерного вещества (ф а й р б о л), к-рый, остывая, расширяется до плотности, примерно вдвое меньшей нормальной ядерной плотности. Ожидается, что при такой плотности увеличивается вероятность образования разл. кластеров, к-рые и испускаются в процессе распада составной системы.

Лит.: Вильдермут К., Тан Я., Единая теория ядра, пер. с англ., М., 1980.

Э. Е. Саперштейн.

  Предметный указатель