ома обобщённый закон

ОМА ОБОБЩЁННЫЙ ЗАКОН - линейная зависимость для плазмы между плотностью тока j и напряжённостью эфф. электрич. поля Е_эфф, включающего объёмные силы неэлектрич. происхождения (т. н. сторонние силы), вызывающие ток. О. о. з. записывается в дифференц. форме.
Для полностью ионизованной двухкомпонентной плазмы, находящейся в магн. поле Н, О. о. з. в стационарном случае имеет вид

где - соответственно продольная и поперечная проводимости плазмы, т_е - масса электрона, v_ei - частота его соударений с коном, Е' = Е - [иН]/с - электрич. иоле в собств. системе плазмы, движущейся со скоростью и с, p_i - ионное давление, п - концентрация плазмы, R - термосила, обусловленная градиентом темп-ры плазмы Т:

О. о. з. в форме (1) выполняется при условии, что пространственные масштабы неоднородностей тока существенно превосходят дебаевский и ларморовский радиусы частиц плазмы.
В часто встречающейся ситуации, когда градиенты давления и темп-ры плазмы имеют одинаковое направление, перпендикулярное магн. полю Н, электрич. поле Е' естеств. образом разделяется на три компоненты и При этом из (1) выделяются "продольный" и "поперечный" законы Ома:

а градиент ионного давления уравновешивается холловским полем (см. Холла эффект).
Для нестационарных процессов, характерные времена к-рых значительно больше обратных величин ионной циклотронной и ленгмюровской частот, соотношение (1) обобщается добавлением в левую часть слагаемого (m_e/e²n)dj/dt.
В слабоионизованной плазме дополнит. вклад в плотность тока даёт сила трения между заряж. компонентами и нейтральной составляющей. В ионосферной плазме при расчёте НЧ-процессов учитывают также вклад силы тяжести. Для трёхкомпонентной ионосферной плазмы (электроны, один сорт ионов и один сорт нейтралов), пренебрегая различием между продольной и поперечной проводимостями и термосилой, О. о. з. обычно записывают в виде

где g - ускорение силы тяжести, и_п - скорость движения нейтральной составляющей, v_en, v_in - частоты соударений с нейтралами соответственно электронов и ионов, v_e = v_en + v_ei + m_ev_in/m_i - полная частота соударений электрона, определяющая время передачи их импульса тяжёлым частицам= l/v_e.
Соотношения (1) и (2) справедливы при малых плотностях тока, когда плазму можно считать линейной проводящей средой. При больших плотностях тока развиваются нелинейные режимы и необходимо учитывать индуцированные в плазме нелинейные токи. Напр., для слабонелиейных дрейфовых волн в бесстолкновительной плазме нелинейное обобщение соотношения (1) имеет вид

где h - единичный вектор, направленный вдоль магн. поля Н.

Лит.: Альвен X., Фельтхаммар К--Г., Космическая электродинамика, пер. с англ., 2 изд., М., 1967; Франк-Каменецкий Д. А., Лекции по физике плазмы, 2 изд., М., 1968; Грановский В. Л., Электрический ток в газе, М., 1971; Голант В. Е., Жилинский А. П., Сахаров И. Е., Основы физики плазмы, М., 1977.

Н. С. Ерохин.