Стартовая Предметный указатель Новости науки и техники
Новости науки и техники
Новинка для обучения
Чтобы приучить себя к усидчивости, закуй себя в кандалы
Родители всех детей на свете не раз и не два задумывались, как приучить своих детей к усидчивости, аккуратности и внимательности при выполнении школьных домашних заданий. Весьма интересный и неординарный способ нашел Emilio Alarc дизайнер из Испании. Study Ball (обучающий мяч) - ножные кандалы с гирей и циферблатом, на котором устанавливается время их отключения. Браслет закрепляется на ноге, устанавливается время, предположительно выбранное на изучения данной темы или дисциплины, нажимается кнопка пуска и все... Далее...

Study Ball

Study Ball

ориентационные фазовые переходы

ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ФАЗОВЫЕ ПЕРЕХОДЫ - (спин-переориентационные переходы) - особый класс магнитных фазовых переходов, при к-рых меняется ориентация осей лёгкого намагничивания магнетиков при изменении внеш. параметров (темп-ры, магн. поля). Эти фазовые переходы происходят между магнитоупорядоченными фазами магнетика и относятся к т. н. переходам типа порядок - порядок. При О. ф. и. перестраивается магнитная атомная структура и изменяется магнитная симметрия кристаллов. О. ф. и., происходящие при изменении темп-ры, наз. спонтанными переходами, при изменении внеш. магн. поля - индуцированными переходами.
Простейшим примером спонтанного О. ф. п. является наблюдаемая в ряде магн. кристаллов переориентация спинов (спиновых магн. моментов) от одной кристаллографич. оси к другой при изменении темп-ры. Такие переходы наблюдаются, напр., в классич. ферромагнесике кобальте, в гадолинии, в интерметаллических соединениях RCo5 (где R - Nd, Pr, Dy, Tb), ферримагнетиках Mn2Sb и Ba2Co2Fe12О22 и в целом ряде редкоземельных магнптоупорядоченных кристаллов [1]. Спонтанная переориентация магн. моментов обусловлена в них температурной зависимостью энергии магнитной анизотропии.
В том случае, когда переориентация моментов осуществляется в нек-рой кристаллографич. плоскости кристалла, изменение термодинамич. потенциала Ф кристалла удобно представить в виде

15024-5.jpg

где К1 и К2 - константы анизотропии, изменение к-рых с темп-рой и приводит к О. ф. п.;15024-6.jpg - угол ориентации оси лёгкого намагничивания относительно кристаллография, осей в плоскости переориентации. Минимизация (1) по углу15024-7.jpgприводит к трём возможным состояниям системы (вблизи от О. ф. п. К2 считают не зависящей от темп-ры):

15024-8.jpg

15024-9.jpg

15024-10.jpg

Если К1 знакопеременна, а К2 > 0 в рассматриваемой области темп-р, то в кристалле могут существовать коллинеарные фазы I и II и угл. фаза III. Темп-ры Т1 [при к-рой К1(T1) + 2К2 = 0] и Т2 [при к-рой К12) = 0] есть точки О. ф. п. II15024-11.jpgIII и I15024-12.jpgIII соответственно. На рис. 1 приведены в качестве примеров температурные зависимости констант К1 и К2 гексагональных интерметаллич. соединений NdCo5 и РгСо5, на рис. 2 показаны температурные зависимости угла отклонения намагниченности от гексагональной оси для этих соединений. Переходы между фазами I15024-13.jpg111 и III15024-14.jpgII, возникающие при инверсии знака константы анизотропии К1, являются типичными примерами фазовых переходов, описываемых теорией Ландау [2].

15024-15.jpg

Рис. 1. Температурные зависимости констант анизотропии для NdCo5 (пунктир) и РrСо5 (сплошная линия).

Действительно, в случае, напр., перехода I15024-16.jpgIII, разложение термодинамич. потенциала (1) в ряд по15024-17.jpg вблизи Т = Т2 даёт известное выражение теории Ландау [зависимость К1(Т) в рассматриваемой области температур предполагается линейной]:

15024-19.jpg

где15024-20.jpg(Т) = 2К1(Т) = 2К(Т - Т2)/Т2, К- константа,15024-21.jpg = 4К2,15024-22.jpg Угол15024-23.jpg здесь играет роль параметра порядка.

15024-18.jpg

Рис. 2. Температурные зависимости ориентации осей лёгкого намагничивания для NdCo5 и РrСо5.

Такую же форму принимает термодинамич. потенциал вблизи точки Т = Т1 при15024-24.jpg (либо15024-25.jpg). Т. о., переориентация магн. моментов, описываемая термодинамич. потенциалом (1), при К2 > 0 происходит непрерывно, путём двух фазовых переходов 2-го рода при темп-pax Т1 и Т2. Параметр15024-26.jpg (параметр порядка) меняется при этом непрерывно, а производная15024-27.jpg имеет разрывы на концах области переориентации (рис. 3,а). Очевидно, что вблизи темп-р Т1 и Т2, при к-рых происходят фазовые переходы 2-го рода, должны наблюдаться характерные особенности в поведении ряда термодинамич. величин: теплоёмкости, модуля Юнга и т. п., а также расходимость восприимчивости (описывающей отклик параметра порядка на термодинамически сопряжённое ему поле), обращение в нуль частоты колебаний параметра порядка (мягкая мода), замедление его релаксации и т. д. Такие аномалии в окрестности точки О. ф. п. действительно наблюдались, напр., в редкоземельных магнетиках [1]. При непрерывной переориентации магн. моментов угл. фаза III играет роль "буфера". Она позволяет магн. моментам непрерывно переходить из фазы I в фазу II. О. ф. п. относятся к переходам, для к-рых теория Ландау является очень хорошим приближением, т. к. флуктуации параметра порядка в критич. состоянии здесь можно не учитывать, поскольку они проявляются в очень узкой области темп-р (15024-30.jpgТ ~ 10-6 - 10-8K) вблизи точки перехода.

15024-28.jpg

Рис. 3. Температурная зависимость угла15024-29.jpg при ориентационном фазовом переходе: а - К2 > 0; б - К2 < 0.

При К2 < 0 фаза III является неустойчивой и температурные области существования фаз I и И перекрываются. С точки зрения симметрии, непосредств. непрерывный переход I15024-31.jpgII невозможен, т. к. для непрерывного перехода необходимо, чтобы группа магн. симметрии одной из фаз, участвующей в переходе, была подгруппой симметрии другой фазы, что для фаз I и II не выполняется. Следовательно, непосредств. переход I15024-32.jpgII может осуществляться только скачкообразно (фазовый переход 1-го рода) при Т = Тс, где Тс определяется условиями равенства термодинамич. потенциалов обеих фаз: Ф(15024-33.jpg = 0) = Ф(15024-34.jpg ), т. е. K1(Tc) + K2 = 0. Темп-ры Т1 и Т2, определяемые ур-ниями К12) = 0 и K1(T1)+ 2 = 0, есть границы областей существования метастабильных фаз (в предположении, что переход I15024-35.jpgII происходит однородно по образцу). Разложение Ф по15024-36.jpg (либо15024-37.jpg приводит к выражению (2), где15024-38.jpg = 4К2 < 0, что, согласно теории Ландау, является признаком фазового перехода 1-го рода. На рис. 3(б) изображена зависимость15024-39.jpg(Т)для этого случая.
Внеш. магн. поле Нвн оказывает существ. влияние на О. ф. п., подавляя их или, наоборот, способствуя их возникновению. Поле Нвн может также индуцировать О. ф. п. Напр., в целом ряде антиферромагнетиков при достаточно большом (критическом) значении магн. поля Нс, приложенного вдоль оси антиферромагнетизма, происходит переориентация спинов, и намагниченность магн. подрешёток устанавливается перпендикулярно направлению действующего магн. поля [3] (см. Спин-флоп переход). Индуцированные полем О. ф. п. наблюдались также в слабых ферромагнетиках, в частности в редкоземельных ортоферритах, для к-рых были исследованы разнообразные фазовые диаграммы Нс- Т [1].

Лит.: 1) Орнентационные переходы в редкоземельных магнетиках, М., 1979; 2) Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Статистическая физика, ч. 1, 3 изд., М., 1976; 3) Боровик-Романов А. С., Антиферромагнетизм, в кн.: Итоги науки. Сер. физ--мат. науки, в. 4, М., 1962.

А. М. Кадомцева.

  Предметный указатель