структурная функция

СТРУКТУРНАЯ ФУНКЦИЯ в к в а н т о в о й т е о р и и п о л я - функция инвариантных импульсных переменных, определяющих неупругое взаимодействие у-кванта или W^+-, Z⁰-бозонов с адронами. С. ф. входит в выражение для фурье-образа коррелятора двух векторных токов (эл--магнитных или слабых) j_m (х)в адронном состоянии (<Р|) с 4-импульсом Р:

Здесь g_mv - метрич. тензор, m, v =0, 1, 2, 3, F_1,2,3 - С.ф., зависящие от Q²=-q² (где q - нек-рый 4-импульс), отношения x = Q²/2(Pq)и квадрата массы адрона Р², e_mvab - абсолютно антисимметричный тензор (принята система единиц 2p/h = c=1). При этом F₂ и F₂ - xF₁ определяют взаимодействие поперечно и продольно поляризованного виртуального g-кванта, a F₃ - корреляцию аксиального и векторного токов. Коррелятор (*), а следовательно, и С. ф. входят в выражения для дифференц. сечения рассеяния лептонов на адронах (см., напр., Глубоко неупругие процессы)в низшем порядке по константе эл--магнитного (или слабого) взаимодействия.

В пределе упругого рассеяния, когда (P+q)² = P² (в этом случае q - 4-вектор передачи импульса от лептона адрону), С. ф. выражаются через квадраты формфакторов адрона и быстро падают с ростом Q². Для глубоко неупругого рассеяния в пределе больших (P + q)², Q²>>P², но фиксированном значении х (т. н. бьёркеновский предел) экспериментально установлено, что С. ф. слабо зависят от Q² . В модели партонов С. ф. выражаются через распределение партонов в адроне по долям полного импульса адрона Р. При этом роль доли импульса играет переменная x. Таким образом, С. ф. в этой модели не зависят от Q².

В ренормируемой квантовой теории поля зависимость С. ф. от Q² связана с динамич. аномальными размерностями локальных операторов в операторном разложении произведения токов в выражении (*). Это приводит к модификации партонной модели, к зависимости распределений партонов от квадрата передачи импульса Q², отходу от точечности партона и возможности неупругого взаимодействия партонов с лептонами. Все эти эффекты (в т. ч. и аномальные размерности) вычисляются в теории возмущений квантовой хромодинамики с эфф. зарядом a_s(Q²).

Лит. см. при ст. Глубоко неупругие процессы. А. В. Ефремов.

   <<      Предметный указатель      >>