Стартовая Предметный указатель Новости науки и техники
Новости науки и техники
КАМЕННЫЕ ГИГАНТЫ
Газовые планеты-гиганты могут выгорать до твердого ядра.
Первые обнаруженные астрономами каменные планеты, обращающиеся вокруг далеких звезд, возможно, покрыты лавой. Если это действительно так, то ученым придется пересмотреть теорию планетообразования. Далее...

ГАЗОВЫЙ ГИГАНТ

фогта эффект

ФОГТА ЭФФЕКТ - один из эффектов магнитооптики, заключающийся в возникновении двойного лучепреломления эл--магн. волны (обычно света) при её распространении в Твёрдых телах (напр., кристаллах) в направлении, перпендикулярном внеш. магн. полю, в к-ром находится тело. Этот эффект наз. также Коттона - Мутона эффектом ,если свет распространяется в газе или жидкости, т. е. в средах со свободными молекулами, имеющими спонтанный или индуцированный магн. момент. Назван по имени В. Фогта (V. Voigt).

Ф. э. проявляется в том, что линейно поляризованное эл--магн. излучение после прохождения слоя изотропного твёрдого вещества, помещённого в магн. поле, в направлении, перпендикулярном магн. полю, становится эллиптически поляризованным. Это обусловлено возникающей в магн. поле оптической анизотропией вещества с выделенным направлением вдоль магн. поля. Составляющие эл--магн. волны, линейно поляризованные вдоль и поперёк магн. поля, имеют разную скорость распространения, поэтому при прохождении слоя вещества они приобретают разность фаз и выходящее из слоя излучение оказывается эллиптически поляризованным (обычно выбирают свет, линейно поляризованный под углом, близким к 45° относительно магн. поля). Фазовый сдвиг2444444-117.jpg, определяющий параметры эллипса поляризации, пропорционален толщине слоя / и разности показателей преломления 2444444-118.jpg для волн, поляризованных соответственно вдоль и поперёк магн. поля:

2444444-119.jpg

где с-скорость света, 2444444-120.jpg-частота эл--магн. поля.

В общем случае оптически анизотропной среды величина 2444444-121.jpgвыражается через компоненты тензора диэлектрич. проницаемости2444444-122.jpg. Для слабопоглощающей среды

2444444-123.jpg

где 2444444-124.jpg ось z направлена вдоль магн. поля, а ось х перпендикулярна направлениям магн. поля и распространения эл--магн. волны. Поскольку, в силу Онсагера теоремы, диагональные компоненты тензора 2444444-125.jpgявляются чётными ф-циями напряжённости магн. поля, тем же свойством обладает и фазовый сдвиг 2444444-126.jpg, так что Ф. э., в отличие от линейного Фарадея эффекта ,является квадратичным по магн. полю. В не очень сильных магн. полях величина 2444444-127.jpg, где коэф. V зависит от частоты эл--магн. поля и определяется механизмом взаимодействия излучения с твёрдым телом. Так, в ИК-области, где оптич. свойства кристалла определяются свободными носителями заряда,

2444444-128.jpg

где е, N и т - заряд, концентрация и эфф. масса носителей заряда.

Поскольку величина компоненты2444444-129.jpgзависит от направления магн. поля относительно кристаллографич. осей кристалла, Ф. э. может быть анизотропным даже в оптически изотропных кристаллах. Напр., в кубич. полупроводниках с анизотропными изоэнергетич. поверхностями (n-Ge, n-Si) 2444444-130.jpg является анизотропной величиной, зависящей от ориентации магн. поля в кристалле. В то же время в кубич. полупроводниках со сферич. изоэнергетич. поверхностями 2444444-131.jpg Ф. э. изотропен. T. о., исследование Ф. э. даёт информацию о форме изоэнергетич. поверхностей в кубич. полупроводниках. Ф. э. используется также для определения эфф. массы носителей заряда.

В полупроводниках обычно 2444444-132.jpg при 2444444-133.jpg Э. Наиб, величины2444444-134.jpgФ. э. достигает в магнитоупорядоченных кристаллах (напр., ферромагнетиках), где он обусловлен не внеш. магн. полем, а спонтанной намагниченностью.

Лит.: Смоленский Г. А., Писарев P. В., Синий И.Г. Двойное лучепреломление света в магнитоупорядоченных кристал лах, «УФН», 1975, т. 116, с. 231; Сизов Ф. Ф., Уханов Ю. И, Магнитооптические эффекты Фарадея и Фогта в применении к по лупроводникам, К., 1979. Э. M. Эпштейн

  Предметный указатель