циркуляция скорости

ЦИРКУЛЯЦИЯ СКОРОСТИ -кинематич. характеристика течения жидкости или газа, служащая мерой завихренности течения. Ц. с. представляется криволинейным интегралом по замкнутой кривой L от произведения проекции скорости u на касательную к кривой на элемент длины этой кривой ds:

где u-модуль скорости, u_x, u_y и u_z- проекции скорости на оси координат, d_х, d_y и d_z - проекции направленного элемента dr дуги L на те же оси. По Стокса формуле Ц. с. связана с потоком вихря w = rot u через произвольную поверхность S, опирающуюся на кривую L, равенством

Согласно кинематич. теореме Томсона (Кельвина), индивидуальная, или субстанциональная, производная по времени от Ц. с. по жидкому (состоящему всё время из одних и тех же частиц) замкнутому контуру равна циркуляции ускорения по тому же контуру (точка над буквой - символ индивидуальной производной по времени):

Если Ц. с. равна нулю по любому контуру, проведённому внутри жидкости, то течение жидкости - безвихревое, или потенциальное, и потенциал скоростей - однозначная ф-ция координат. Если же Ц. с. по нек-рым контурам отлична от нуля, то течение жидкости либо вихревое в соответственных областях, либо безвихревое, но с неоднозначным потенциалом скоростей (область течения многосвязная). В случае потенц. течения в многосвязной области Ц. с. по всем контурам, охватывающим одни и те же твёрдые границы, имеет одно и то же значение. Ц. с. широко используется как характеристика течений идеальной (без учёта вязкости) жидкости. По динамич. теореме Томсона (Кельвина) Ц. с. по замкнутому жидкому контуру остаётся постоянной во время движения, если, во-первых, жидкость является идеальной, во-вторых, давление (газа) жидкости зависит только от плотности, в-третьих, массовые силы потенциальны, а потенциал однозначен. Для вязкой жидкости Ц. с. со временем изменяется вследствие диффузии вихрей. При плоском циркуляц. обтекании контура идеальной несжимаемой жидкостью, при к-ром скорость на бесконечности отлична от нуля, воздействие жидкости на контур определяется по Жуковского теореме и прямо пропорционально значению Ц. с., плотности жидкости и значению скорости потока на бесконечности. При плоском обтекании идеальной жидкостью крыла с острой задней кромкой величина Ц. с. определяется Чаплыгина - Жуковского постулатом. При обтекании крыла конечной размаха, хорда к-рого в плане меняется, Ц. с. вдоль размаха крыла также меняется.

Лит. см. при ст. Механика. Л. Г. Лойцянский.

С- ЧЁТНОСТЬ - то же, что зарядовая чётность.

СО₂-ЛАЗЕР- газовый лазер, к-рый генерирует и усиливает эл--магн. излучение на переходах между колебат. уровнями осн. электронного состояния молекулы двуокиси углерода. Генерация получена на большом числе (неск. тысяч) колебательно-вращат. переходов в ср. ИК-диапазоне (рис. 1). Мощность генерации в непрерывном режиме достигает сотен кВт, энергия излучения в импульсном режиме- десятков кДж, кпд генерации - до 15-20%.

Рис. 1. Огибающие интенсивностей колебательно-вращательных переходов основных полос для изотопов CO₂.

СО₂-л. широко применяются в таких областях, как технология обработки материалов, лазерный УТС, научные исследования, селективная лазерная химия, лазерная термохимия и разделение изотопов, исследование окружающей среды, локация, связь и др.

Впервые генерация на молекулах CO₂ получена К. Пате-лом (С. К. N. Patel) в 1964 путём смешения углекислого газа с потоком молекул N₂, возбуждённых в газовом разряде.

Молекула CO₂ линейна и в изотопических модификациях с одинаковыми атомами кислорода симметрична. В осн. электронном состоянии при l=0 у колебат. состояний, симметричных по отношению к перестановке атомов кислорода, вращат. квантовые числа J чётные, у антисимметричных состояний - нечётные.

Рис. 2. Схема нескольких нижних колебательных уровней основной изотопической модификации (¹²C¹⁶O₂) молекулы CO₂. Стрелками обозначены некоторые лазерные переходы; наиболее сильные из них -с уровня 00⁰1 на уровни 10⁰0 и 02⁰0.

Энергии некоторых лазерных колебательных уровней ¹²C ¹⁶O и Длины волн l переходов между ними

* Генерация была получена также на всех полосах секвенции 00°u10⁰u- 1 и 00°u02⁰u- 1 при u<6.

Поэтому в осн. полосах 9,4 мкм и 10,4 мкм (см. табл. и рис. 2) и соответствующих полосах секвенции (00°u10⁰u- 1,02⁰u- 1) существуют только переходы P- и R-ветви (JJ-1) и (JJ+1), J- вращательное квантовое число ниж. уровня перехода (см. Молекулярные спектры). [В обозначениях уровней квантовые числа u₁u^l₂u₃ соответствуют числам квантов симметричного, деформационного и антисимметричного типов колебаний молекул (мод); число l связано с вырождением деформационной моды и определяет величину момента импульса колебательного движения, направленного вдоль оси молекулы.] При |l|0 ограничений по чётности J нет, причём J>= 1, в колебательно-вращат. спектре присутствуют также переходы Q-ветви JJ ["горячие" полосы (01¹113¹0, 11¹0), длинноволновые переходы]. Если атомы кислорода в молекуле относятся к разным изотопическим модификациям, то также нет ограничений по чёт-ности J и в колебательно-вращат. спектре присутствуют переходы всех трёх ветвей независимо от величины l.

Принцип действия СО₂-л. можно объяснить с помощью известной в квантовой электронике 4-уровневой схемы с учётом особенностей кинетики колебат. уровней молекул. Ниж. уровни колебат. мод в первом приближении можно рассматривать как расположенные эквидистантно по энергии состояния гармонических осцилляторов. При столкновениях одинаковых молекул переходы между уровнями одной моды имеют резонансный характер и происходят с частотой, как правило, значительно превышающей частоты накачки и столкновительной дезактивации. Вследствие этого устанавливается больцмановское распределение населённостей этих уровней, характеризуемое колебат. темп-рой моды. Термодинамически неравновесный характер состояния молекул проявляется в отличии темп-р мод друг от друга и от темп-ры поступательных и вращат. степеней свободы молекул. Процессы преобразования энергии, в ходе к-рых образуется инверсная населённость, происходят между блоками уровней, принадлежащих к отд. модам. Энергии переходов между компонентами мультиплетов с отличающимся на единицу числом квантов деформационной моды не равны кванту этой моды, но различаются не слишком сильно. При темп-pax, характерных для большинства режимов работы СО₂-л., распределение населённостей уровней смешанных мод, пренебрегая неэквидистантностью, можно считать больцмановским с общей темп-рой.

Осн. процессы, определяющие населённости лазерных уровней молекул CO₂, показаны на рис. 3. Уровень 00⁰1 относится к блоку уровней антисимметричной моды, уровни 10⁰0 и 02⁰0 - к блоку уровней смешанных мод.

Лазер работает следующим образом. Источник накачки возбуждает с частотой P₀₄ колебания молекул -накопителей энергии, в качестве к-рых чаще всего используют молекулы азота.

Столкновительная дезактивация колебаний азота протекает очень медленно. Кванты колебаний N₂ и антисимметричной моды CO₂ почти одинаковы. Между N₂ и CO₂ происходит быстрый резонансный обмен квантами с частотами W₄₃ и W₃₄, и энергия возбуждения передаётся антисимметричной моде, в т. ч. на верх. лазерный уровень. Столкновительная дезактивация этой моды идёт с частотой W₃₂, при этом энергия переходит в колебания смешанных мод и частично в тепловую. Под действием излучения между лазерными уровнями происходят индуцированные переходы с частотой R₃₂. Столкновительная дезактивация смешанных мод происходит с частотой W₂₀, при этом энергия колебаний переходит в тепловую. Если W₂₀>> W₃₂, то возникает эффект "узкого горла": колебания молекул азота и антисимметричной моды CO₂ возбуждаются значительно сильнее, чем колебания смешанных мод. Населённости ниж. лазерных уровней остаются почти не отличающимися от тепловых и оказываются меньшими населённости верх. лазерного уровня, т. е. возникает инверсная населённость. Накачка СО₂-л. может производиться разл. способами. В общем случае источник накачки может возбуждать с частотами P₀₃ и P₀₂ антисимметричную и смешанные моды, а также дезактивировать моды с частотами P₂₀, Р₃₀ и P₄₀ соответственно.

Вследствие больцмановского распределения населённо-стей уровней мод инверсная населённость одновременно образуется и на большом числе переходов, соответствующих полосам секвенции и "горячим" полосам. Усиление на этих переходах значительно меньше, и для получения генерации на них в резонатор лазера вносят частотно-селективные потери, посредством к-рых подавляется генерация на более сильных переходах.

Благодаря большой скорости обмена квантами между антисимметричной модой и азотом релаксация запасённой в этих модах энергии происходит совместно. Эфф. время такой релаксации превышает обратную частоту релаксации антисимметричной моды:

где p-соответствующие парциальные давления. В смесях CO₂ с азотом эффекта "узкого горла" не возникает. Чтобы обеспечить выполнение условия W₂₀ >> W₃₂, в смесь добавляют компоненты, к-рые ускоряют релаксацию смешанных мод, но мало влияют на дезактивацию антисимметричной моды. Лучше всего этому требованию удовлетворяют атомы гелия, к-рые обычно входят в состав лазерных смесей. В нек-рых случаях с этой целью в состав смеси добавляют водяной пар или водород.

Газоразрядные СО₂-л. Наиб. распространение получила накачка СО₂-л. в газовом разряде. Этот способ накачки отличается высокой эффективностью преобразования электрич. энергии в энергию колебаний молекул азота и антисимметричной моды CO₂, возможностью регулирования мощности накачки в довольно широких пределах, надёжностью и доступностью аппаратуры (см. также Газоразрядные лазеры ).Высокая эффективность газоразрядной накачки обусловлена рядом причин. Сечения возбуждения колебат. уровней азота электронным ударом велики и имеют резонансный характер. Энергии электронов, соответствующие максимумам сечений этих процессов, близки к ср. энергии электронов в тлеющем разряде в лазерных смесях. Сечения возбуждения колебат. уровней CO₂ электронным ударом тоже велики, их максимумы находятся в припоро-говой области, где энергия электронов несколько превышает энергию квантов колебаний мод. Учитывая, что квант колебаний деформационной моды примерно втрое меньше кванта колебаний азота, осн. доля мощности, в типичных условиях 70-85%, расходуется в разряде на возбуждение колебаний азота и антисимметричной моды.

Газоразрядные СО₂-л. непрерывного действия. В процессе накачки в активной среде выделяется значит. мощность, что приводит к повышению её темп-ры. Величина t_эфф при этом быстро уменьшается. В результате с ростом мощности накачки населённость верх. лазерного уровня сначала растёт, достигает максимума и затем

уменьшается. Населённость ниж. лазерного уровня с ростом темп-ры экспоненциально растёт. Вследствие этого существует оптимальная плотность мощности накачки, при превышении к-рой инверсная населённость начинает уменьшаться из-за перегрева газа. При оптимальной плотности мощности накачки темп-pa составляет 400-500 К. При темп-ре более 700-800 К инверсная населённость исчезает. Чтобы не допустить перегрева активной среды, необходимо обеспечить эфф. теплоотвод. Теплоотвод может производиться за счёт теплопроводности к охлаждаемым стенкам разрядной трубки либо конвективным способом посредством замены отработавшей порции газа. По способу теплоотвода различают СО₂-л. с диффузионным и конвективным охлаждением (СО₂-ЛДО и СО₂-ЛКО).

Типовая схема простейшего СО₂-ЛДО показана на рис. 4. Мощность генерации СО₂-ЛДО можно оценить из следующих соображений. Если W-мощность, h - эл--оп-тич. кпд генерации, L-длина, R-поперечный размер газоразрядной трубки, DT-допустимый перепад темп-ры между центром и стенками трубки, -коэф. теплопроводности лазерной смеси, то

откуда . Эл--оптич. кпд включает в себя кпд накачки h_н, к-рый показывает, какая часть электрич. мощности, поступающей в разряд, расходуется на возбуждение колебаний молекул азота и антисимметричной моды CO₂, квантовый кпд h_кв0,41, равный отношению энергии квантов излучения и накачки, кпд генерации h_ген и геометрический коэф. заполнения активного объёма излучением h_зап: h= h_нh_квh_генh_зап. Величина h_зап при хорошем согла-совании объёмов разряда и мод резонатора может составлять 0,6-0,8, но часто гораздо меньше. При условии, что коэф. прозрачности выходного зеркала оптич. резонатора выбран оптимальным по мощности генерации, , где b-приходящаяся на единицу длины величина потерь на полный обход резонатора за исключением потерь на излучение во внеш. пространство, - показатель усиления. В целом h достигает 10-15%. Величина погонной мощности не превышает 50-70 Вт/м. Соответствующая этому ограничению плотность мощности накачки оказывается примерно на порядок меньше пороговой, при к-рой возможно развитие неустойчивости разряда. Чтобы увеличить мощность лазера, применяют длинные трубки (до 10-20 м). Для уменьшения габаритов трубки разделяют на секции длиной 2-4 м. Мощность СО₂-ЛДО обычно не превышает 500-1000 Вт. Для повышения погонной мощности применяют разряды щелевой или кольцевой геометрии либо помещают большое число трубок (N)в общий резонатор. В первом случае погонная мощность может быть увеличена в H/d раз (H-ширина, d-толщина щели). Во втором случае возможно N-крат-ное увеличение погонной мощности сборки. Мощность таких лазеров достигает 10 кВт.

Важным в практич. отношении свойством СО₂-ЛДО оказывается возможность длит. эксплуатации без замены газа (т. н. отпаянные лазеры). Срок службы определяется скоростью взаимодействия продуктов плазмохим. реакций

Важным в практич. отношении свойством СО₂-ЛДО оказывается возможность длит. эксплуатации без замены газа (т. н. отпаянные лазеры). Срок службы определяется скоростью взаимодействия продуктов плазмохим. реакций с конструкционными материалами активного элемента лазера. Совр. технологии изготовления активных элементов обеспечивают срок службы30000 ч.

Рис. 5.

Конвективный теплоотвод производят двумя способами: прокачивают газ вдоль обычных газоразрядных трубок или поперёк разрядного промежутка (рис. 5). В случае (а) направления оптич. оси резонатора, потока газа и протекания тока параллельны. В случае (б)эти направления взаимно перпендикулярны. При продольной прокачке скорость теплоотвода возрастает по сравнению с теплопроводностью в отношении 1 +t_диф/t_конв, где t_диф - время диффузии на величину радиуса трубки, t_конв - время пролёта газа через трубку. При интенсификации теплоотвода на порядок допустимому нагреву газа будет соответствовать плотность мощности накачки, близкая к порогу неустойчивости разряда в трубке. Погонная мощность генерации в случае продольной прокачки может быть увеличена до 500-1000 Вт/м. T. к. длина трубок определяется требуемой интенсификацией теплоотвода, мощность таких лазеров пропорц. числу трубок и обычно не превышает 2-5 кВт.

В лазерах с поперечной прокачкой происходит преим. конвективный теплоотвод. Существует много конструкций газоразрядных камер, объем к-рых может достигать десятков литров. Погонная мощность определяется высотой и длиной разрядной камеры в направлении потока и макс. плотностью мощности накачки, при к-рой ещё возможно в данной конструкции камеры поддерживать устойчивый разряд. Для большинства конструкций эта величина лежит в пределах 2-5 Вт/см³. Мощность лазеров такого типа составляет 5-20 кВт. На рис. 6 показан общий вид одного из таких лазеров (ТЛ5М) мощностью 5 кВт. Он разработан в Научно-исследовательском центре по технол. лазерам РАН. Наиб. высокие энергетич. параметры достигаются при применении газоразрядных камер, в к-рых разряд поддерживается за счёт внеш. ионизации пучком быстрых электронов. В этом случае плотность мощности накачки достигает десятков Вт/см³, мощность излучения - десятков кВт. Независимо от типа газоразрядных СО₂-л. показатель усиления в непрерывном режиме составляет, как правило, 0,5-1 м^-1.

Импульсные газоразрядные СО₂-л. работают при повышенном давлении рабочей смеси (обычно атмосферном), но генерация получена и при давлениях в несколько десятков атмосфер. Разработаны методы, позволяющие поддерживать устойчивое горение тлеющих разрядов в больших объёмах при повышенном давлении. Существует множество вариантов методов возбуждения, но все они могут быть отнесены к одному из двух типов разрядов. В первом из них в объёме разряда УФ- или рентг. излучением создаётся нач. концентрация электронов порядка 10⁴-10⁸ см^-3. Затем прикладывается электрич. поле, достаточное для лавинной ионизации молекул. Она продолжается до тех пор, пока не будет достигнута концентрация электронов, при к-рой разряд переходит в стадию квазистационарного горения. На этой стадии происходит осн. вклад энергии. По своему типу такой разряд относится к самостоятельным. Второй тип разряда - несамостоятельный. Он протекает при условии, что пучком электронов с энергией 100-300 кэВ в объёме создаётся и поддерживается в течение всего импульса накачки концентрация электронов 10¹¹ -10¹⁴ см^-3. Энергия в разряд вкладывается за счёт внеш. электрич. поля, не достаточного для ионизации молекул. К преимуществам этого метода относятся возможности выбора оптимальной величины электрич. поля для колебат. возбуждения азота и антисимметричной моды, оптимального (по энергии излучения) состава рабочей смеси и возможность регулировки длительности импульса в широких пределах. Недостатки-сложность установки в изготовлении и эксплуатации, её высокая стоимость.

На рис. 7 показана одна из удачных схем предионизации - излучением импульсного разряда вдоль поверхности диэлектрика. В этой схеме применяют электроды, профиль к-рых подобран так, чтобы обеспечить однородное электрич. поле в промежутке, и генератор высоковольтных импульсов с удвоением напряжения, коммутация в к-ром производится разрядниками. Сбоку от электродов находятся пластинки из плексигласа и стекла. После подачи напряжения на электроды токи смещения замыкаются через пластинки на электрод вдоль поверхности стекла. УФ-излучение возникающего при этом поверхностного разряда создаёт во всём объёме межэлектродного промежутка нач. ионизацию. Схема позволила получить однородный разряд при расстоянии между электродами до 10 см и уд. энергии излучения 40-60 Дж/л. Столь высокие показатели обычно получают только в системах с электронным пучком. Объём разряда в установках с УФ-предионизацией достигает неск. литров, энергия излучения- неск. сотен джоулей при длительности импульса ок. 1 мкс.

На рис. 8 показано поперечное сечение разрядной камеры лазера с ионизацией электронным пучком. Её важнейший элемент - импульсный диод (электронная пушка) - ускоритель электронов. Катод диода может быть термоэмиссионным, холодным с автоэлектронной эмиссией или плазменным. Плотности тока быстрых электронов от неск. А/см² до неск. мА/см² при длительности импульса от долей мкс до неск. десятков мкс. Диод отделён от разрядной камеры окном из тонкой титановой фольги. Междуэлектродный промежуток в установках подобного типа достигает 35 см, объём разряда - сотен л, энергия импульсов излучения - неск. кДж.

Показатель усиления в импульсных газоразрядных СО₂-л. обычно составляет от 1,5 до 3-4 м^-1. Импульсные СО₂-л. успешно работают при давлениях до 10-15 атм. При давлении более 5-7 атм ударное уширение становится примерно равным интервалу между колебательно-вра-щат. линиями полос. Это позволяет получить плавную перестройку частоты во всём диапазоне, показанном на рис. 1. В непрерывном режиме применение трубок диаметром 1-2 мм (т. н. волноводные лазеры) даёт возможность работать при давлении до 0,2-0,4 атм и существенно расширить диапазон перестройки частоты за счёт ударного уширения линий.

Газодинамические СО₂-л. Накачка СО₂-л. может производиться за счёт тепловой энергии. В этом случае лазер является тепловой машиной, непосредственно преобразующей теплоту в когерентное излучение. При нагреве газа возбуждаются поступательные, вращательные и в меньшей степени - колебательные степени свободы молекул. Если газ резко охладить, то энергия колебат. степеней свободы может быть на нек-рое время "заморожена". Для быстрого охлаждения применяют сверхзвуковое истечение газа через сопла. Лазеры, в к-рых используют такой метод получения инверсной населённости, называют газодинамическими лазерами (ГДЛ). Время охлаждения т* можно оценить по высоте критич. сечения сопла h* и скорости звука в нём с*, t*~h*/с*. Если т_эфф>т*, но W₂₀t*>1, то при истечении энергия колебаний азота и антисимметричной моды CO₂ будет "заморожена", а энергия смешанных мод успеет перейти в тепловую. После расширения в газе в течение нек-рого времени будет существовать инверсная населённость. Для ускорения релаксации смешанных мод в рабочую смесь ГДЛ добавляют в небольшом кол-ве водяной пар. Условие образования инверсии в ГДЛ накладывает жёсткие ограничения на размер сверхзвуковых сопел. Они должны быть весьма миниатюрными, с высотой критич. сечения всего в неск. десятых мм. Чтобы получить значит. расход газа, применяют решётки из щелевых или конических сопел. Число сопел в решётках может достигать неск. сотен. Рабочую смесь ГДЛ получают в качестве продуктов сгорания топлив либо заранее приготовленную смесь нужного состава нагревают в теплообменниках, электрич. током в плазмотронах, в ядерных реакторах, в концентраторах солнечной энергии. ГДЛ представляют собой крупные энергетич. установки. Описан пример реализации ГДЛ с расходом рабочей смеси 14 кг/с и мощностью излучения до 150 кВт. Вероятно, существуют и более крупные установки. Первоначально создание ГДЛ мотивировалось в осн. военными целями, но они могут успешно применяться и в технологиях отраслей тяжёлой промышленности. На рис. 9 изображён ГДЛ, установленный в одном из цехов Череповецкого металлургич. комбината. Он разработан в Ин-те высоких температур РАН.

Определённым недостатком ГДЛ является низкий (<1%) кпд, связанный с неселе.ктивностью тепловой накачки. Оценить мощность ГДЛ можно из следующих соображений. Учитывая, что рабочая сместь ГДЛ на 98-99% состоит из CO₂ и азота, при темп-ре нагревателя T₀ на единицу массы газа приходится энергия колебаний молекул азота и антисимметричной моды CO₂

где q = 3380 К-характеристическая темп-pa антисимметричной моды, R - универсальная газовая постоянная, m-молекулярная масса. Мощность генерации составит , где h_с - кпд сопла, равный отношению энергии, запасённой в колебаниях молекул азота и антисимметричной моды CO₂ после расширения в сопле, к величине -массовый расход газа. Остальные обозначения приведены выше при оценке мощности газоразрядных лазеров. Величина h_с зависит от высоты критич. сечения сопла, его геометрии и качества изготовления, состава смеси, T₀ и ряда др. факторов и может достигать 0,4-0,5. В оптимальных условиях при T₀=1200-1300 К величина W/ составляет 8-12 кВт/(кг/с). Она очень сильно зависит от T₀. Осн. усилия при разработках ГДЛ были направлены на её повышение. Однако это связано с большими технол. трудностями.

Химические СО₂-л. Накачка СО₂-л. может производиться непосредственно за счёт хим. энергии тех реакций, к-рые протекают с большой скоростью с высоким выходом колебательно возбуждённых молекул. Примером такой реакции является взаимодействие фтора с водородом или дейтерием. Фтористый дейтерий быстро обменивается энергией с антисимметричной модой CO₂. При этом образуется инверсная населённость. На рис. 10 показана схема хим. СО₂-л. В камеру сгорания по отд. трубопроводам подаются реагенты. Закись азота добавляют, чтобы получить активный атомарный фтор, к-рый затем вступает в реакцию с дейтерием, образуя колебательно возбуждённые молекулы (см. также Химический лазер ).Известны примеры реализации таких лазеров (пре-им. для военных целей) с дозвуковыми и сверхзвуковыми скоростями продуктов реакций.

Лит.: Соболев H. H., Соковиков В. В., Оптические квантовые генераторы на CO₂, "УФН", 1967, т. 91, в. 3, с. 425; Тычин-ский В. П., Мощные газовые лазеры, там же, с. 389; Карлов H. В., Конев Ю. Б., Импульсные СО₂-лазеры высокого давления, в кн.: Справочник по лазерам, пер. с англ., под ред. A. M. Прохорова, т. 1, M., 1978; Веденов А. А., Физика электроразрядных СО₂-лазеров, M., 1982; Карлов H. В., Лекции по квантовой электронике, 2 изд., M., 1988; Голубев В. С.. Лебедев Ф. В., Физические основы технологических лазеров, M., 1987; Очкин В. H., Волноводные газовые лазеры, M., 1988; Виттеман В. Дж., СО₂-лазер, пер. с англ., M., 1990. Ю. Б. Конев. В. H. Очкин.

   <<      Предметный указатель      >>